4.1. Rukh na kolac od post-ynoy shvidkistyu.
Rukh na kocu je najjednostavniji tip krivolinijskog Rukha.
4.1.1. Krivolinijski Rukh - Rukh, čija je putanja kriva linija.
Za ruhu na kolac od brzog Šveđanina:
1) putanja ruhu - kolo;
2) vektor brzine ispravljanja duž dotičnog do stuba;
3) vektor brzine stalno menja svoj pravac;
4) za promenu u pravoj liniji brzine dobijate priznanje, zvanje docenta (ili normalnog) priznanja;
5) centralno ubrzana promena samo u pravoj liniji vektora brzine, pri čemu modul brzine ostaje nepromenjen;
6) ubrzanje ravno do centra kočića, prema kojem se kretanje kreće (ujednačeno ubrzanje je okomito na vektor brzine).
4.1.2. Razdoblje ( T) - sat od jednog povnog okretanja na kolac.
Tse vrijednost je konstantna, do toga je ulog dovzhina konstantan i sigurnost ruhua je konstantna
4.1.3 Frekvencija - broj novih okretaja u 1 s.
U stvari, učestalost ukazuje na ishranu: kako se telo omotava?
4.1.4. Linearna brzina - pokazuje kojim putem treba proći tijelo za 1 s
de R- Radijus kočića.
4.1.5. Kutova swidkíst pokazuje, koji kut rotira tijelo za 1 z.
de - kut, na kojem se tijelo okrenulo za sat vremena
4.1.6. Centroshvidke se ubrzao
Pretpostavimo da je centar ubrzao samo za okret vektora brzine. U tsomu, oskílki shvidkíst je postala vrijednost, a zatim je vrijednost ubrzana tezh postíyno.
4.1.7. Zakon promijeniti kuta okret
Tse povny analog zakonu kretanja za stalnu sigurnost:
Uloga koordinatora x igraju ulogu koordinata klipa grê shvidkíst - kutova shvidkíst Í sa formulom koja slijedi pratsyuvati yak í, kao prije pratsyuvali s formulom prema zakonu jednakog kretanja.
4.2. Ruh na kolac íz postíynim prikorennyam.
4.2.1. Tangencijalno ubrzan
Centrifugalna brzina se ubrzava za promjenu smjera vektora brzine, ali ako se mijenja i modul brzine tada je potrebno unijeti vrijednost koja će se ubrzati za cijenu - tangencijalno ubrzano
Gledajući formulu, jasno je da je izuzetno brza, ranije je rečeno za jaka. Koliko je fer formula za ravnomjerno ubrzanu jurnjavu:
de S- način, scho da prođe tijelo na kolac.
Otzhe, još jednom otvoreno, jamči za promjenu sigurnosnog modula.
4.2.2. Kutove priskorennya
Uveli smo analog swidkosta za ruhu na kolac - kutova shvidkost. Prirodno zapravdit i analog priskrennya - kutove prikorennya
Kutovo prekoračenje brzine je vezano za tangencijalna ubrzanja:
Iz formule je jasno da je tangencijalno ubrzano brzo, one kutove će biti brze. Tada možemo napisati:
Formula je tačan analog zakona jednakog kretanja, tako da možemo koristiti gornju formulu.
4.2.3. Sišao sam s uma
Centralni (ili normalni) i tangencijalno ubrzani nisu nezavisni. Zapravo, projekcije ukupnog ubrzanja na normalu (ispravljenu duž polumjera kočića, to jest okomito na swidkost) i tangencijalnu (ispravljenu duž dotičnog na kolac pozadi, gdje je smjer vektora swidkosta) osa. Tom
Da su tangencijalne ose normalne uvijek je okomite, tada se, apsolutno, ukupni modul ubrzanja može znati po formuli:
4.4. Kretanje po krivolinijskoj putanji.
Rukh na stubu ê ćemo krasiti pogled na krivolinijski rukh. U jesen, ako je putanja prilično zakrivljena (božanska slika), cijela putanja se može podijeliti na dijagrame: ABі DE- Pravolinijske parcele, za koje su sve formule fer u pravoj liniji; a za kožni deo, nemoguće je da izgleda kao ravna linija, biće više tačkasti (kolo, da je putanja samo u ovoj tački) - u tačkama Cі D. Poluprečnik točkastog kočića naziva se radijus zakrivljenosti. U tački kože putanje, radijus zakrivljenosti može biti značajan.
Formula za poznavanje polumjera zakrivljenosti:
de - normalno ubrzanje u tački qiy (projekcija ukupnog ubrzanja u cjelini, okomito na vektor brzine).
Rukh na kolac je posljednji korak krivolinijskog Rukha. Fluidnost tijela u bilo kojoj tački krivolinijske putanje je ispravljena duž tačke do njega (slika 2.1). Brzina kao vektor može se mijenjati i po modulu (vrijednosti) i direktno. Kao sigurnosni modul 
postanu nepromjenjivi, pa pričaj o tome jednak krivolinijski ruski.
Neka se tijelo sruši duž stuba konstantnom brzinom od tačke 1 do tačke 2.
Sa svakim tijelom je prošao put, koji je najvažniji luk 12 između tačaka 1 i 2 na sat. Za isti sat, radijus-vektor R, prolazeći od centra kočića 0 do tačke, okreće se oko Δφ.
Vektor brzine u tački 2 je modifikovan vektorom brzine u tački 1 direktno od ΔV:
;
Da bismo okarakterisali promjenu vektora brzine vrijednošću δv, uvodimo ubrzanje:
(2.4)
Vector 
imaju bilo koje točke putanje smjera duž radijusa centar kolac okomit na vektor brzine V 2 . Tome priskrennya 
Šta karakteriše u krivolinijskoj Rusiji promena brzine 
direktno, zovi docenter ili normalan. Ovim redoslijedom, ruh točke na kolac sa konstantom iza modula swidkistyu ê požuri.
Yakshko swidkíst 
mijenja ne samo direktno, već nakon modula (vrijednosti), zatim kremu normalnog ubrzanja 
predstaviti više dotični (tangencijalni) prikorennya 
, koji karakterizira promjenu čvrstoće po vrijednosti:
ili 
Directions Vector 
prema dotističkoj tački putanje (tako da smjer vektora 
). Kut mizh vektori 
і 
dorivnyu 90 0 .
Izvan ubrzane tačke, koja se urušava u krivolinijskoj putanji, pojavljuje se kao vektorski zbir (slika 2.1.).
.
Vektorski modul 
.
Kutova swidkíst i kutova priskorennya
Sa ruskim materijalnim bodovima po ulozi radijus-vektor R, prolazeći od centra kočića O do tačke, rotira na rezu Δφ (slika 2.1). Da bi se okarakterisalo omatanje, uveden je koncept najveće brzine i najveće brzine ε.
Kut φ se može mjeriti u radijanima. 1 radijum dorívnyuê kutu, koji se spiralno vrti na luku ℓ, jednak poluprečnikuRkola, tobto.
ili ℓ
12
=
Rφ
(2.5.)
Različito jednako (2.5.)
(2.6.)
Rozmir dℓ/dt=V inst. Poziva se vrijednost ω = dφ/dt kutovoy swidkistyu(Vimiruje u rad/s). Uklanjamo vezu između linearne i vertex swidkoy:
Veličina je vektorska. Pravo naprijed vektor 
biti imenovan pravilo gvinta (gimleta): okreće se pravim pokretnim gwentom, orijentisan prema osi tačke omotača ili tela, koji se obavija oko pravog okreta tela (sl. 2.2), tobto. 
.
Kutov prikorennya
naziva se vektorska vrijednost pokhídna u obliku najveće brzine
,
(2.8.)
Vector 
zbígaêtsya od cijelog umotavanja i ispravljanja na istoj strani kao i vektor 
, kao omot, brže, i više, kao omot, podiže.
Broj omotantila istovremeno pozivfrekvencija omotanja .
Naziva se sat T jednog punog obrta telaperiod omotanja . Sa kimRopisati rez Δφ=2π radijana
Iz onoga što je rečeno
,
(2.9)
Jednačina (2.8) se može napisati na sljedeći način:
(2.10)
Todi tangencijalno skladištenje ubrzanje
i =R(2.11)
Normalno ubrzan i n se može prikazati ovako:
s urahuvannyam (2.7) i (2.9)
(2.12)
Todí povne prikorennya.
Za prekretni roo sa konstantnim vršnim ubrzanjima moguće je zapisati kinematičko izjednačavanje po analogiji sa jednakostima (2.1) - (2.3) za progresivni roo:
,
.
Rukh na kolac je posljednji korak krivolinijskog Rukha. Fluidnost tijela u bilo kojoj tački krivolinijske putanje je ispravljena duž tačke do njega (slika 2.1). Brzina kao vektor može se mijenjati i po modulu (vrijednosti) i direktno. Kao sigurnosni modul 
postanu nepromjenjivi, pa pričaj o tome jednak krivolinijski ruski.
Neka se tijelo sruši duž stuba konstantnom brzinom od tačke 1 do tačke 2.
Sa svakim tijelom je prošao put, koji je najvažniji luk 12 između tačaka 1 i 2 na sat. Za isti sat, radijus-vektor R, prolazeći od centra kočića 0 do tačke, okreće se oko Δφ.
Vektor brzine u tački 2 je modifikovan vektorom brzine u tački 1 direktno od ΔV:
;
Da bismo okarakterisali promjenu vektora brzine vrijednošću δv, uvodimo ubrzanje:
(2.4)
Vector 
imaju bilo koje točke putanje smjera duž radijusa centar kolac okomit na vektor brzine V 2 . Tome priskrennya 
Šta karakteriše u krivolinijskoj Rusiji promena brzine 
direktno, zovi docenter ili normalan. Ovim redoslijedom, ruh točke na kolac sa konstantom iza modula swidkistyu ê požuri.
Yakshko swidkíst 
mijenja ne samo direktno, već nakon modula (vrijednosti), zatim kremu normalnog ubrzanja 
predstaviti više dotični (tangencijalni) prikorennya 
, koji karakterizira promjenu čvrstoće po vrijednosti:
ili 
Directions Vector 
prema dotističkoj tački putanje (tako da smjer vektora 
). Kut mizh vektori 
і 
dorivnyu 90 0 .
Izvan ubrzane tačke, koja se urušava u krivolinijskoj putanji, pojavljuje se kao vektorski zbir (slika 2.1.).
.
Vektorski modul 
.
Kutova swidkíst i kutova priskorennya
Sa ruskim materijalnim bodovima po ulozi radijus-vektor R, prolazeći od centra kočića O do tačke, rotira na rezu Δφ (slika 2.1). Da bi se okarakterisalo omatanje, uveden je koncept najveće brzine i najveće brzine ε.
Kut φ se može mjeriti u radijanima. 1 radijum dorívnyuê kutu, koji se spiralno vrti na luku ℓ, jednak poluprečnikuRkola, tobto.
ili ℓ
12
=
Rφ
(2.5.)
Različito jednako (2.5.)
(2.6.)
Rozmir dℓ/dt=V inst. Poziva se vrijednost ω = dφ/dt kutovoy swidkistyu(Vimiruje u rad/s). Uklanjamo vezu između linearne i vertex swidkoy:
Veličina je vektorska. Pravo naprijed vektor 
biti imenovan pravilo gvinta (gimleta): okreće se pravim pokretnim gwentom, orijentisan prema osi tačke omotača ili tela, koji se obavija oko pravog okreta tela (sl. 2.2), tobto. 
.
Kutov prikorennya
naziva se vektorska vrijednost pokhídna u obliku najveće brzine
,
(2.8.)
Vector 
zbígaêtsya od cijelog umotavanja i ispravljanja na istoj strani kao i vektor 
, kao omot, brže, i više, kao omot, podiže.
Broj omotantila istovremeno pozivfrekvencija omotanja .
Naziva se sat T jednog punog obrta telaperiod omotanja . Sa kimRopisati rez Δφ=2π radijana
Iz onoga što je rečeno
,
(2.9)
Jednačina (2.8) se može napisati na sljedeći način:
(2.10)
Todi tangencijalno skladištenje ubrzanje
i =R(2.11)
Normalno ubrzan i n se može prikazati ovako:
s urahuvannyam (2.7) i (2.9)
(2.12)
Todí povne prikorennya.
Za prekretni roo sa konstantnim vršnim ubrzanjima moguće je zapisati kinematičko izjednačavanje po analogiji sa jednakostima (2.1) - (2.3) za progresivni roo:
,
.
Rukh na kolcu je najjednostavniji način krivolinijskog kretanja tijela. Ako se tijelo urušava u blizini točke pjevanja, onda ručno unesite gornji pomak ∆φ po redoslijedu vektora pomaka (okrećući se oko centra kočića), koji se mjeri u radijanima.
Poznavajući kult pomjeranja, možete vidjeti golubicu luka kolca (put), kako tijelo prolazi.
∆ l = R ∆ φ
Što se rotacije malijuma tiče, onda je ∆ l ≈ ∆ s .
Ilustrativno rečeno:
Kutova swidkíst
U krivolinijskoj Rusiji uvodi se razumijevanje ugla vjetra, tako da vjetar mijenja ugao skretanja.
Imenovanje. Kutova swidkíst
Kutova shvidkíst u ovoj tački putanje - između intervala pomaka vrha φ do sata t, za jaka je to postalo. ∆t → 0 .
ω = ∆ φ ∆ t , ∆ t → 0 .
Jedinica najveće brzine je radijan po sekundi (red).
Ísnuê zv'yazok mizh kutovim i linearni swidkosti tíla na rusí na kolac. Formula za vrijednost najveće čvrstoće:
U ravnopravnoj Rusiji, prema ulozi, swidkost v i ω ostaju nepromijenjeni. Promjena samo u pravolinijskom vektoru linearnu glatkoću.
U slučaju jednakog rívnomírny ruh na tijelu na tijelu daleko do centra, ili normalno ubrzan, ispravljen duž polumjera stuba do í̈ centra.
a n = ∆ v → ∆ t , ∆ t → 0
Modul ubrzanja predcentra može se izračunati pomoću formule:
a n = v 2 R = ω 2 R
Hajdemo po pomoć.
Pogledajmo kako se vektor v → mijenja za sat vremena ∆ t . ∆ v → = v B → - v A → .
U tačkama A i, vektor glatkoće ispravljanja duž dotichníy do stuba, sa kojim je modul ravnosti u obe tačke isti.
Izvinjavam se na terminima:
a → = ∆ v → ∆ t , ∆ t → 0
Pogledajmo mališane:
Trikoti OAB i BCD su slični. Zašto je očigledno da je O A A B = B C C D .
Iako je vrijednost reza ∆ φ mala, umjesto A B = ∆ s ≈ v · ∆ t . Poštujući one da je O A = R í C D = ∆ v
R v ∆ t = v ∆ v ili ∆ v ∆ t = v 2 R
Kada je ∆ φ → 0, pravi vektor ∆ v → = v B → - v A → približava se ravno centru udjela. Uz pretpostavku da je ∆ t → 0 uzeto:
a → = a n → = ∆ v → ∆ t; ∆t → 0; a n → = v 2 R .
U slučaju jednake Rusije prema ulozi, modul ubrzanja ostaje nepromijenjen, a smjer vektora se s vremena na vrijeme mijenja, čuvajući orijentaciju prema centru udjela. Ista stvar se zove docentrovim: vektor se u nekom trenutku uspravi do centra kočića.
Zapis predcentralnog ubrzanja u vektorskom obliku izgleda kao približavanje ranga:
a n → = - ω 2 R → .
Ovdje je R → polumjer vektorske tačke na klipu u njenom centru.
U divljačkom raspoloženju, u Rusiji se, prema ulozi, sastoji od dvije komponente - normalne i tangencijalne.
Možemo pogledati vipadok, ako se tijelo neravnomjerno sruši na kolac. Hajde da uvedemo koncept tangencijalnog (dotik) ubrzanja. Ide pravo naprijed sa ravnom linijom tijela i u kožnoj tački kolca se ispravlja duž tačke do njega.
a τ = ∆ v τ ∆ t; ∆t → 0
Ovdje ∆ v τ \u003d v 2 - v 1 - promjena modula fluidnosti za interval ∆ t
Direktno ukupno ubrzanje je naznačeno vektorskom sumom normalnog i tangencijalnog ubrzanja.
Rukh uz kolac u blizini stana može se opisati uz pomoć dvije koordinate: x i y. Trenutno se brzina tijela može izložiti u skladišta v x í v y.
Po pravilu, vrijednosti v x í v y, kao i regularne koordinate mijenjat će se u satima prema harmoničnom zakonu iz perioda T = 2 π R v = 2 π ω
Kako ste zapamtili pomilovanje u tekstu, budite ljubazni, pogledajte ga i pritisnite Ctrl + Enter
Entuzijazam...
